A. | 坐標原點0處兩側(cè)電場方向相同 | |
B. | 由x1運動到0過程電場力做負功 | |
C. | 粒子經(jīng)過x1、-x1處速度不相同 | |
D. | 若粒子能夠沿x軸負方向運動越過0點,一定有v0>$\sqrt{\frac{2({E}_{0}-{E}_{1})}{m}}$ |
分析 根據(jù)電勢能與電勢的關(guān)系:Ep=qφ,結(jié)合分析圖象斜率與場強的關(guān)系,即可求得原點O處的電場強度;速度根據(jù)能量守恒判斷;根據(jù)斜率讀出場強的變化,由F=qE,分析電場力的變化,據(jù)動能定理分析速度和過O點速度情況.
解答 解:A、根據(jù)電勢能與電勢的關(guān)系:Ep=qφ,場強與電勢的關(guān)系:E=$\frac{△φ}{△x}$,得:E=$\frac{1}{q}•\frac{△{E}_{p}}{△x}$.Ep-x圖象切線的斜率等于$\frac{△{E}_{p}}{△x}$,根據(jù)數(shù)學(xué)知識可知,坐標原點O處切線斜率為零,則坐標原點O兩側(cè)的場強大小對稱,方向相反,故A錯誤.
B、據(jù)功能關(guān)系可知,由x1運動到O過程,電勢能增大,電場力做負功,故B正確;
C、由圖看出,x1、-x1兩處的電勢能相等,根據(jù)能量守恒定律得知,粒子經(jīng)過x1、-x1處速度相同,故C錯誤.
D、根據(jù)公式Ep=qφ,可知,該粒子帶負電,從x1處到-x1處,電勢先降低后升高,電場方向先沿x軸負方向后沿x軸正方向,電場力先沿x軸正方向后沿x軸負方向,粒子只要能通過原點O,就能一直沿x軸運動,設(shè)粒子恰好能到達原點O時的速度為v,則根據(jù)能量守恒定律得$\frac{1}{2}m{v}^{2}$=E0-E1,v=$\sqrt{\frac{2({E}_{0}-{E}_{1})}{m}}$,當v0>v時,即v0>$\sqrt{\frac{2({E}_{0}-{E}_{1})}{m}}$粒子能夠一直沿x軸負方向運動,故D正確.
故選:BD.
點評 解決本題的關(guān)鍵要分析圖象斜率的物理意義,判斷電勢和場強的變化,再根據(jù)力學(xué)基本規(guī)律:牛頓第二定律和能量守恒定律進行分析.
科目:高中物理 來源: 題型:多選題
A. | 小球的線速度相等 | B. | 小球的線速度不同 | ||
C. | 小球?qū)绍壍赖膲毫ο嗤?/td> | D. | 小球?qū)绍壍赖膲毫Σ煌?/td> |
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科目:高中物理 來源: 題型:多選題
A. | 金屬鈉表面逸出光電子的初動能的最大值為9.60eV | |
B. | 這群氫原子能發(fā)出2種不同頻率的光,且均能使金屬鈉發(fā)生光電效應(yīng) | |
C. | 從n=3的激發(fā)態(tài)躍遷到n=2的激發(fā)態(tài)時所發(fā)出的光的波長最短 | |
D. | 用動能為2.0eV的電子轟擊處于n=3的激發(fā)態(tài)的氫原子,可以使它們躍遷到n=4的激發(fā)態(tài) |
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科目:高中物理 來源: 題型:多選題
A. | X1是中子 | B. | X2是質(zhì)子 | C. | X3是α粒子 | D. | X4是氘核 |
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科目:高中物理 來源: 題型:多選題
A. | 各質(zhì)點開始振動后的頻率均為2Hz | |
B. | t=2s時刻,質(zhì)點c、e的速度均為最大值 | |
C. | t=3s時刻,波恰好傳播到質(zhì)點f | |
D. | 在2s<t<3s這段時間內(nèi),質(zhì)點b、d的速度先增大后減小 | |
E. | a點的振動表達式為x=10sin(πt)cm |
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科目:高中物理 來源: 題型:選擇題
A. | 物體先做加速運動,推力撤去才開始做減速運動 | |
B. | 物體在水平面上運動的最大位移是10m | |
C. | 物體運動的最大速度為20m/s | |
D. | 物體在運動中的加速度先變小后不變 |
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科目:高中物理 來源: 題型:多選題
A. | 方程式${\;}_{92}^{238}$U→${\;}_{90}^{234}$Th+${\;}_{2}^{4}$He是核裂變反應(yīng)方程 | |
B. | 方程式${\;}_{1}^{1}$H+${\;}_{1}^{2}$H→${\;}_{2}^{3}$He+γ是核聚變反應(yīng)方程 | |
C. | 氫原子光譜是連續(xù)的 | |
D. | 氫原子從某激發(fā)態(tài)躍遷至基態(tài)要放出特定頻率的光子 |
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科目:高中物理 來源: 題型:填空題
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科目:高中物理 來源: 題型:選擇題
A. | 穩(wěn)定后傳感器的示數(shù)一定為零 | B. | tan θ=$\frac{μ{F}_{1}}{{F}_{2}}$ | ||
C. | cot θ=$\frac{{F}_{1}}{μ{F}_{2}}$ | D. | cot θ=$\frac{{F}_{2}}{μ{F}_{1}}$ |
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